Все вещества являются
магнетиками и намагничиваются во внешнем магнитном поле.
По магнитным
свойствам материалы подразделяются на слабомагнитные (диамагнетики и парамагнетики)
и сильномагнитные (ферромагнетики и ферримагнетики).
Диамагнетики
– вещества с магнитной проницаемостью μr < 1,
значение которой не зависит от напряженности внешнего магнитного поля.
Диамагнетиками являются вещества, атомы (молекулы) которых в отсутствие
намагничивающего поля имеют магнитный момент равный нулю: водород, инертные
газы, большинство органических соединений и некоторые металлы (Cu, Zn, Ag, Au, Hg), а также Вi, Gа,
Sb.
Парамагнетики
– вещества с магнитной проницаемостью μr > 1, которая в слабых полях не зависит от напряженности
внешнего магнитного поля. К парамагнетикам относятся вещества, атомы (молекулы)
которых в отсутствие намагничивающего поля обладают магнитным моментом отличным
от нуля: кислород, оксид азота, соли железа, кобальта, никеля и редкоземельных
элементов, щелочные металлы, алюминий, платина.
У диамагнетиков и
парамагнетиков магнитная проницаемость μr близка к единице. Применение в технике в качестве магнитных
материалов носит ограниченный характер.
У сильномагнитных
материалов магнитная проницаемость значительно больше единицы (μr >> 1) и зависит от напряженности магнитного поля. К
ним относятся: железо, никель, кобальт и их сплавы, а также сплавы хрома и
марганца, гадолиний, ферриты различного состава.
6.1. Магнитные
характеристики материалов
Магнитные свойства
материалов оценивают физическими величинами, называемыми магнитными
характеристиками.
Магнитная проницаемость
Различают относительную и абсолютную магнитные
проницаемости вещества (материала), которые между собой связаны
соотношением
μa = μo·μ, Гн/м
μo
– магнитная постоянная, μo = 4π·10-7Гн/м;
μ –
относительная магнитная проницаемость (безразмерная величина).
Для описания свойств
магнитных материалов применяют относительную магнитную проницаемость μ (чаще называемую магнитная проницаемость), а для практических расчетов используют абсолютную магнитную
проницаемость μa,
вычисляемую по уравнению
μa = В/Н, Гн/м
Н – напряженность намагничивающего (внешнего) магнитного
поля, А/м
В
– магнитная
индукция поля в магнетике.
Большая величина μ показывает, что материал легко намагничивается в слабых и
сильных магнитных полях. Магнитная проницаемость у большинства магнетиков
зависит от напряженности намагничивающего магнитного поля.
Для характеристики
магнитных свойств широко используется безразмерная величина, называемая магнитной восприимчивостью χ.
μ = 1 + χ
Температурный коэффициент магнитной проницаемости
Магнитные свойства
вещества зависят от температуры μ = μ(T).
Для описания
характера изменения магнитных свойств с температурой используют температурный коэффициент магнитной
проницаемости.
Зависимость магнитной
восприимчивости парамагнетиков от температуры T описывается
законом Кюри
где C - постоянная Кюри.
Магнитные характеристики ферромагнетиков
Зависимость магнитных
свойств ферромагнетиков имеет более сложный характер, показанный на рисунке, и
достигает максимума при температуре близкой к Qк.
Температура, при
которой магнитная восприимчивость резко снижается, почти до нуля, носит название
температуры Кюри - Qк.
При температурах выше Qк процесс намагничивания ферромагнетика нарушается из-за
интенсивного теплового движения атомов и молекул и материал перестает быть
ферромагнитным и становится парамагнетиком.
Для железа Qк = 768 °C,
для никеля Qк = 358 °C,
для кобальта Qк = 1131°C.
Выше температуры Кюри
зависимость магнитной восприимчивости ферромагнетика от температуры T
описывается законом Кюри-Вейса
Процесс
намагничивания сильномагнитных материалов (ферромагнетиков) обладает гистерезисом. Если производить
намагничивание размагниченного ферромагнетика во внешнем поле, то он намагничивается
по кривой намагничивания B
= B(H). Если затем, начиная с некоторого значения H начать уменьшать напряженность поля, то индукция B будет уменьшаться с некоторым запаздыванием (гистерезисом) по отношению к кривой
намагничивания. При увеличении поля противоположного направления ферромагнетик
размагничивается, затем перемагничивается, и при
новой смене направления магнитного поля может вернуться в исходную точку,
откуда начинался процесс размагничивания. Получившаяся петля, изображенная на
рисунке, называется петлей гистерезиса.
При некоторой
максимальной напряженности Нм намагничивающего
поля вещество намагничивается до состояния насыщения, индукция в котором
достигает значения ВН, которое
называется индукцией
насыщения.
Остаточная магнитная индукция ВО – наблюдается в ферромагнитном
материале, намагниченном до насыщения, при его размагничивании, когда напряженность
магнитного поля равна нулю. Для размагничивания образца материала надо, чтобы
напряженность магнитного поля изменила свое направление на
обратное (-Н).
Напряженность поля НК, при которой индукция равна нулю, называется коэрцитивной силой (удерживающая сила).
Перемагничивание
ферромагнетика в переменных магнитных полях всегда сопровождается тепловыми
потерями энергии, которые обусловлены потерями
на гистерезис и динамическими потерями.
Динамические потери связаны с вихревыми токами, индуцированными в объеме
материала, и зависят от электрического сопротивления материала, уменьшаясь с
ростом сопротивления. Потери на гистерезис W
в одном цикле перемагничивания определяются площадью петли гистерезиса
и могут быть
вычислены для единицы объема вещества по эмпирической формуле
, Дж/м3
где η – коэффициент
зависящий от материала, BН –
максимальная индукция, достигаемая в течение цикла, n – показатель
степени, равный в зависимости от материала 1,6 ¸ 2.
Удельные потери энергии на гистерезис РГ – потери, затраченные на перемагничивание единицы массы в
единице объема материала за секунду.
где f – частота
переменного тока, T – период колебаний.
Магнитострикция
Магнитострикция
– явление изменения геометрических размеров и формы ферромагнетика при
изменении величины магнитного поля, т.е. при намагничивании. Относительное
изменение размеров материала Δl/l может быть
положительным и отрицательным. У никеля магнитострикция меньше нуля и достигает
величины 0,004 %.
В соответствии с
принципом Ле Шателье о
противодействии системы влиянию внешних факторов, стремящихся изменить это
состояние, механическая деформация ферромагнетика, приводящая к изменению его
размера должна оказывать влияние на намагничивание этих материалов.
Если при
намагничивании тело испытывает в данном направлении сокращение своих размеров,
то приложение механического напряжения сжатия в этом направлении способствует
намагничиванию, а растяжение – затрудняет намагничивание.
6.2. Классификация
ферромагнитных материалов
Все ферромагнитные материалы по поведению в магнитном поле делятся на
две группы.
Магнитомягкие – с большой магнитной проницаемостью μ
и малой величиной коэрцитивной силы НК < 10 А/м. Они легко намагничиваются и размагничиваются.
Обладают малыми потерями на гистерезис, т.е. узкой петлей гистерезиса.
Магнитные
характеристики зависят от химической чистоты и степени искажения кристаллической
структуры. Чем меньше примесей (С, Р, S, О, N), тем выше
уровень характеристик материала, поэтому необходимо при производстве
ферромагнетика их и оксиды удалять, и стараться не искажать кристаллическую
структуру материала.
Магнитотвердые материалы – обладают большой НК > 0,5·МА/м и остаточной индукцией (ВО ≥ 0,1Т).
Им соответствует широкая петля гистерезиса. Они с большим трудом
намагничиваются, зато могут несколько лет сохранять магнитную энергию, т.е.
служить источником постоянного магнитного поля. Поэтому из них изготовляются
постоянные магниты.
По составу все
магнитные материалы делятся на:
·
металлические;
·
неметаллические;
·
магнитодиэлектрики.
Металлические магнитные материалы - это чистые металлы (железо, кобальт, никель) и магнитные
сплавы некоторых металлов.
К неметаллическим материалам относятся ферриты, получаемые из порошков оксидов
железа и других металлов. Их прессуют и обжигают при 1300 – 1500 °С и они превращаются в твердые монолитные магнитные
детали. Ферриты, как и металлические магнитные материалы, могут быть магнитомягкими и магнитотвердыми.
Магнитодиэлектрики – это композиционные материалы из 60 – 80 % порошка
магнитного материала и 40 – 20 % органического диэлектрика. Ферриты и магнитодиэлектрики имеют большое значение удельного
электрического сопротивления (ρ = 10 ÷
108 Ом·м), Высокое сопротивление этих материалов обеспечивает
низкие динамические потери энергии в переменных электромагнитных полях и позволяет
широко использовать их в высокочастотной технике.
6.3.
Металлические магнитные материалы
6.3.1. Металлические магнитомягкие
материалы
К металлическим магнитомягким материалам
относятся карбонильное железо, пермаллои, альсиферы и
низкоуглеродистые кремнистые стали.
Карбонильное железо –
получают термическим
разложением жидкости пентакарбонила железа Fе(СО)5 с получением частиц чистого порошкообразного железа:
Fе(СО)5 → Fе + 5СО,
при температуре около 200 °С и давлении
15 МПа. Частицы железа имеют сферическую форму размером 1 – 10 мкм.
Для освобождения от частиц углерода порошок железа подвергают термической обработке
в среде Н2.
Магнитная
проницаемость карбонильного железа достигает 20000, коэрцитивная сила составляет
4,5 ¸6,2 А/м. Применяют порошок железа для изготовления
высокочастотных магнитодиэлектрических сердечников, в
качестве наполнителя в магнитных лентах.
Пермаллои – пластичные
железоникелевые сплавы. Для улучшения свойств вводят Мо, Сr, Сu, получая легированные пермаллои. Обладают высокой
пластичностью, легко прокатываются в листы и ленты до 1 мкм.
Если содержание
никеля в пермаллое 40 – 50 %, то он называется низконикелевым, если 60 –
80 % – высоконикелевым.
Пермаллои имеют
высокий уровень магнитных характеристик, который обеспечивается не только составом
и высокой химической чистотой сплава, но и специальной тепловой вакуумной
обработкой. Пермаллои имеют очень высокий уровень начальной магнитной
проницаемости от 2000 до 30000 ( в зависимости от
состава) в области слабых полей, который обусловлен низкой величиной магнитострикции
и изотропностью магнитных свойств. Особенно высокие характеристики имеет
супермаллой, начальная магнитная проницаемость которого
имеет значение 100000, а максимальная достигает 1,5·106 при B = 0,3 Тл.
Пермаллои поставляют
в виде лент, листов и прутков. Низконикелевые пермаллои применяют для изготовления
сердечников дросселей, малогабаритных трансформаторов и магнитных усилителей, высоконикелевые пермаллои – для деталей аппаратуры, работающих на звуковых и сверхзвуковых
частотах. Магнитные характеристики пермаллоев стабильны при –60 +60°С.
Альсиферы – нековкие хрупкие
сплавы состава Al – Si – Fe, состоящие из 5,5 – 13 % Аl, 9 – 10 % Si, остальное – железо. Альсифер близок по свойствам к пермаллою, но более дешев. Из него изготовляют
литые сердечники, отливают магнитные экраны и другие полые детали с толщиной
стенок не менее 2 – 3 мм. Хрупкость альсифера
ограничивает области его применения. Используя хрупкость альсифера,
его размалывают в порошок, который используется в качестве ферромагнитного наполнителя
в прессованных высочастотных
магнитодиэлектриках (сердечники, кольца).
Кремнистая низкоуглеродистая сталь (электротехническая
сталь) – сплав железа и кремния (0,8 – 4,8 % Si). Основной
магнитомягкий материал массового применения. Она легко прокатывается в листы и
ленты 0,05 – 1 мм и является дешевым материалом. Кремний, находящийся в стали в растворенном состоянии,
выполняет две функции.
·
Повышая
удельное сопротивление стали, кремний вызывает
снижение динамических потерь, связанных с вихревыми токами. Сопротивление
повышается за счет образования кремнезема SiO2 в результате
протекания реакции
2FeO + Si →
2Fe + SiO2.
·
Наличие
кремния, растворенного в стали,
способствует распаду цементита Fе3С – вредной
примеси, снижающей магнитные характеристики, и выделению углерода в виде графита.
При этом образуется чистое железо, рост кристаллов которого повышает
уровень магнитных характеристик стали.
Введение кремния в
сталь в количестве, превышающем 4,8 %, не рекомендуется, так как, способствуя
улучшению магнитных характеристик, кремний резко повышает хрупкость стали и снижает ее механические свойства.
6.3.2.
Металлические магнитотвердые материалы
Магнитотвердые материалы
- это ферромагнетики с высокой коэрцитивной силой (более 1 кА/м) и большой
величиной остаточной магнитной индукции ВО. Применяются для изготовления постоянных магнитов.
Подразделяются в
зависимости от состава, состояния и способа получения на:
·
легированные
мартенситные стали;
·
литые
магнитотвердые сплавы.
Легированные мартенситные стали– это углеродистые стали и стали,
легированные Сr, W, Со, Мо. Углеродистые
стали быстро стареют и изменяют свои свойства, поэтому
редко применяются для изготовления постоянных магнитов. Для изготовления постоянных
магнитов используют легированные стали – вольфрамовую и хромистую (НС ≈ 4800 А/м, ВО
≈ 1 Т), которые
изготавливаются в виде прутков с различной формой сечения. Кобальтовая сталь
обладает более высокой коэрцитивной силой (НС ≈ 12000 А/м, ВО ≈
1 Т) по сравнению с вольфрамовой и хромистой. Коэрцитивная сила НС кобальтовой стали растет с увеличением содержания Со.
Литые магнитотвердые сплавы. Улучшенные
магнитные свойства сплавов обусловлены специально подобранным составом и
специальной обработкой – охлаждением магнитов после отливки в сильном магнитном
поле, а также специальной многоступенчатой тепловой обработкой в виде закалки и
отпуска в сочетании с магнитной обработкой, называемой дисперсионным
твердением.
Для изготовления
постоянных магнитов находят применение три основных группы сплавов:
·
Железо – кобальт – молибденовый сплав типа ремаллой с коэрцитивной силой НК = 12 – 18 кА/м.
·
Группа
сплавов:
§
медь – никель – железо;
§
медь – никель – кобальт;
§
железо – марганец, легированные
алюминием или титаном;
§
железо – кобальт – ванадий
(Fе – Со – V).
Сплав медь –
никель – железо называется кунифе (Сu – Ni - Fе). Сплав Fе
– Со
– V
(железо – кобальт - ванадий)
называется викалой. Сплавы этой группы имеют коэрцитивную
силу НК
= 24 – 40 кА/м.
Выпускаются в виде проволоки и в листах.
·
Сплавы системы железо – никель – алюминий (Fе – Ni – Аl), известные ранее под названием сплав альни.
Сплав содержит 20 - 33 % Ni + 11 – 17 % Al, остальное
железо. Добавление в сплавы кобальта, меди, титана, кремния, ниобия улучшает их
магнитные свойства, облегчает технологию изготовления, обеспечивает
повторяемость параметров, улучшает механические свойства. Современная
маркировка марки содержит буквы, обозначающие добавляемые металлы (Ю – алюминий,
Н – никель, Д – медь, К - кобальт, Т – титан, Б – ниобий, С – кремний), цифры -
содержание элемента, буква которого стоит перед цифрой, например, ЮНДК15.
Сплавы
обладают высоким значением коэрцитивной силы НК = 40 – 140
кА/м и большой запасенной магнитной энергией.
6.4. Неметаллические
магнитные материалы. Ферриты
Ферриты представляют
собой керамические ферромагнитные материалы с малой электронной электропроводностью.
Низкая электропроводность в сочетании с высокими магнитными характеристиками
позволяет широко использовать ферриты на высоких частотах.
Изготовляют ферриты из порошкообразной смеси, состоящей из окиси железа
и специально подобранных окислов других металлов. Их прессуют, а затем спекают
при высоких температурах. Общая химическая формула имеет вид:
МеО·Fе2О3
или МеFе2О4,
где Ме символ двухвалентного металла.
Например,
ZnO·Fe2O3
или
NiO·Fe2O3
или NiFe2O4
Ферриты обладают кубической решеткой типа
шпинели MgOAl2O3 - алюмината магния. Не все ферриты обладают магнитными
свойствами. Наличие магнитных свойств связано с
расположением ионов металлов в
кубической решетке шпинели. Так система ZnFe2O4 не обладает ферромагнитными свойствами.
Ферриты изготовляют
по керамической технологии. Исходные порошкообразные окислы металлов измельчают
в шаровых мельницах, прессуют и обжигают в печах. Спекшиеся брикеты размалывают
в тонкодисперсный порошок, вводят пластификатор, например раствор
поливинилового спирта. Из полученной массы прессуют ферритовые изделия –
сердечники, кольца, которые обжигают на воздухе при 1000 – 1400 °С.
Полученные твердые хрупкие изделия в основном черного цвета можно обрабатывать
только шлифованием и полированием.
Магнитомягкие ферриты
Магнитомягкие ферриты широко применяют в области высоких частот
электронной техники и приборостроении для изготовления фильтров,
трансформаторов усилителей низких и высоких частот, антенн радиопередающих и
радиоприемных устройств, импульсных трансформаторов, магнитных модуляторов.
Промышленностью выпускаются следующие виды магнитомягких
ферритов с широким спектром магнитных и электрических свойств: никель –
цинковые, марганец – цинковые и литий – цинковые. Верхняя граничная частота
применения феррита зависит от их состава и изменяется у разных марок ферритов
от 100 кГц до 600 МГц, коэрцитивная сила составляет около 16
А/м.
Достоинством ферритов
является стабильность магнитных характеристик, относительная простота изготовления радиодеталей. Как все
ферромагнитные материалы ферриты сохраняют свои магнитные свойства только до
температуры Кюри, которая зависит от состава ферритов и колеблется в пределах
от 45 ° до 950 °С.
Магнитотвердые ферриты
Для изготовления
постоянных магнитов используют магнитотвердые ферриты, наибольшее применение
имеют ферриты бария (ВаО·6Fе2О3). Они имеют гексагональную кристаллическую структуру с большой НК. Ферриты бария представляют собой поликристаллический
материал. Могут быть изотропными - одинаковость свойств феррита во всех
направлениях обусловлена тем, что кристаллические частицы ориентированы произвольно.
Если в процессе прессования магнитов порошкообразную массу подвергнуть
воздействию внешнего магнитного поля большой напряженности, то кристаллические
частицы феррита будут ориентированы в одном направлении, и магнит будет
являться анизотропным.
Бариевые ферриты
отличаются хорошей стабильностью своих характеристик, но чувствительны к
изменению температуры и механическим воздействиям. Магниты из бариевых ферритов
дешевы.
6.5. Магнитодиэлектрики
Магнитодиэлектрики - это композиционные материалы, состоящие из
мелкодисперсных частиц магнитомягкого материала,
связанных друг с другом органическим или неорганическим диэлектриком. В
качестве магнитомягких материалов применяют
карбонильное железо, альсифер и некоторые сорта
пермаллоев, измельченные до порошкообразного состояния.
В качестве диэлектриков применяют полистирол, бакелитовые смолы, жидкое
стекло и др.
Назначение диэлектрика не только в том, чтобы соединить частицы
магнитного материала, но и изолировать их друг от друга, а, следовательно,
резко повысить величину удельного электрического сопротивления магнитодиэлектрика. Удельное электрическое сопротивление r магнитодиэлектриков
составляет 103 – 104
Ом×м
Магнитодиэлектрики применяют для изготовления сердечников
высокочастотных узлов радиоаппаратуры. Процесс производства изделий проще, чем
из ферритов, т.к. они не нуждаются в высокотемпературной тепловой обработке.
Изделия из магнитодиэлектриков отличаются высокой
стабильностью магнитных свойств, высоким классом чистоты поверхности и
точностью размеров.
Наиболее высокими магнитными характеристиками обладают
магнитодиэлектрики, наполнителем в которых служит молибденовый пермаллой или
карбонильное железо.